色譜分離是色譜體係熱力學過程和動力學過程的綜合表現。

    熱力學過程是指：與組分在體係中分配係數相關的過程；

    動力學過程是指：組分在該體係兩相間擴散和傳質的過程。

    組分、流動相和固定相三者的熱力學性質使不同組分在流動相和固定中具有不同的分配係數
，分配係數的大小反映了組分在固定相上的溶解-揮發 或  吸附-解吸的能力。

    分配係數大的組分在固定相上溶解或吸附能力強，因此在柱內的移動速度慢；分配係數小的組分在固定相上溶解或吸附能力弱，因此在柱內的移動速度快。

    經過一定時間後，由於分配係數的差別，使各組分在柱內形成差速移行，達到分離的目的。

一. 分配過程

    在色譜分配過程中，假設考慮柱內極小一段的情況：

圖2  色譜主柱內的分配平衡

在一定溫度
、壓力下，組分在該一小段柱內發生的溶解-揮發或 吸附-解吸的過程稱為分配過程。

1. 分配係數 K（distribution coefficient）：

    fenpeixishuyechengweipinghengchangshu。shizhizaiyidingdewenduheyalixia，zailiangxiangzhijiandadaopinghengshi，zufenrongjiezaigudingxiangzhongdepingjunnongduyuqizailiudongxiangzhongdepingjunnongduzhibi。

                                    (7)

式中：c_L―為組分在固定相中的平均濃度
；

      c_G―為組分在流動相中的平均濃度
，

      K ― 是一個無因次量，它是由組分及固定液的熱力學性質決定的，隻隨柱溫和柱壓而變化

，與色譜柱中氣相和液相的體積無關。 

    分配係數K是氣一液分配色譜中的重要參數。如果兩個組分的分配係數相同
，則它們的色譜峰完全重合；反之
，分配係數相差越大，相應的色譜峰相距越遠
，分離越好。

 2. 分配比 k（partition ration）：

又稱“容量因子”。即在一定的溫度和壓力下，組分在兩相間達到分配平衡時，組分在固定相和流動相中的質量比：

           (8)

 式中：p―組分在固定相中的質量，q―組分在流動相中的質量。

 3. 分配係數(K) 和分配比 k 的關係：

    設V_s為固定相的體積，V_m為流動相的體積，則上式可寫成：

             或              (9)

V_m――為柱內流動相的體積，也稱為柱的死體積：包括固定相顆粒之間和顆粒內部空隙中的流動相體積
；

V_s――為固定相的體積，它指真正參與分配的那部分體積：若固定相是吸附劑、固定液、離子交換劑或凝膠，則分別指吸附表麵積、固定液體積
、離子交換劑交換容量或凝膠孔容。

b ――為色譜柱的相比

 4. 分配係數 K 和分配比 k 與保留值 t_R 的關係：

    分fen配pei平ping衡heng是shi在zai色se譜pu柱zhu中zhong固gu定ding相xiang和he流liu動dong相xiang之zhi間jian進jin行xing的de
，因yin此ci分fen配pei比bi也ye可ke以yi用yong組zu分fen在zai固gu定ding相xiang和he流liu動dong相xiang中zhong的de停ting留liu時shi間jian之zhi比bi來lai表biao示shi，則ze分fen配pei比bi可ke寫xie成cheng：

                   (10)

    任一組分的 k 值可由實驗測得，即為調整保留時間 t_R’與不被固定相吸附或溶解的組分的保留時間t₀ 的比值。可將k 看作色譜柱對組分保留能力的參數，k 值越大
，保留時間越長。

分配係數 K 與保留時間的關係為：

t_R’= k t₀ =K t₀  V_s/V_m                           (11)

     由此式可見

，在一定的實驗條件下，組分的調整保留時間正比於分配係數 K（或分配比 k），K（或 k）越大，組分在色譜柱內的保留時間越長。由於分配係數（或分配比）是由組分的性質決定的，因此保留值可用於定性。在填充色譜柱中，選擇不同的固定液及其用量，可以控製組分在色譜柱上的保留值。

    綜上所述
，在色譜分析中要使兩組分分離，它們的保留時間t必須不同
，而t是由兩組分的 K 或 k 決定，

    所以待分離組分K 或 k 不同是色譜分離的先決條件。

    色譜峰間距離由分配係數決定
，即與色譜的熱力學過程有關

；

    色譜峰的寬窄由組分在色譜柱內的傳質和擴散行為決定
，即與色譜的動力學過程有關。

    色譜理論可分為熱力學及動力學理論兩方麵：

熱力學理論是由相平衡觀點來研究分離過程 ――塔板理論；

動力學理論是以動力學觀點―速度來研究各種動力學因素對柱效的影響

――速率理論。

二．塔板理論

    亦稱為平衡理論。以氣一液色譜為例：將氣一液色譜的分離過程看成組分在固定液中的分配平衡過程。

 1．塔板理論 

    塔板理論把色譜柱比作～個ge分fen餾liu塔ta，塔ta板ban的de概gai念nian是shi從cong分fen餾liu中zhong借jie用yong來lai的de

，實shi際ji上shang色se譜pu柱zhu中zhong並bing無wu塔ta板ban，隻zhi是shi引yin用yong了le處chu理li分fen餾liu過guo程cheng的de概gai念nian和he理li論lun來lai解jie釋shi色se譜pu的de分fen離li過guo程cheng。

    塔(ta)板(ban)理(li)論(lun)把(ba)色(se)譜(pu)柱(zhu)想(xiang)象(xiang)成(cheng)由(you)許(xu)多(duo)塔(ta)板(ban)組(zu)成(cheng)

，在(zai)每(mei)一(yi)個(ge)塔(ta)板(ban)內(nei)，一(yi)部(bu)分(fen)空(kong)間(jian)為(wei)塗(tu)在(zai)擔(dan)體(ti)上(shang)的(de)液(ye)相(xiang)占(zhan)據(ju)，另(ling)一(yi)部(bu)分(fen)空(kong)間(jian)充(chong)滿(man)載(zai)氣(qi)，載(zai)氣(qi)所(suo)占(zhan)據(ju)的(de)空(kong)間(jian)體(ti)積(ji)稱(cheng)為(wei)板(ban)體(ti)積(ji)。組(zu)分(fen)隨(sui)載(zai)氣(qi)進(jin)入(ru)色(se)譜(pu)柱(zhu)後(hou)，在(zai)兩(liang)相(xiang)間(jian)進(jin)行(xing)分(fen)配(pei)。

塔板理論假設：

（1）在色譜柱中的每一個小段長度H內，組分可以迅速在氣液兩相間達到分配平衡，這一小段稱為理論塔板(實際在柱內不存在),其長度稱為理論塔板高度
，簡稱板高
，以H表示。

（2）載氣不是連續流過色譜柱，而是脈衝式（間歇式），每次通過一個塔板體積。

（3）樣品都加到第1塊塔板上，且組分沿色譜柱（縱）向擴散可以忽略不計。

（4）某一組分的分配係數在所有塔板上是常數。

    根(gen)據(ju)上(shang)述(shu)假(jia)設(she)，試(shi)樣(yang)由(you)載(zai)氣(qi)帶(dai)進(jin)色(se)譜(pu)柱(zhu)，與(yu)固(gu)定(ding)液(ye)接(jie)觸(chu)而(er)被(bei)溶(rong)解(jie)，在(zai)每(mei)個(ge)塔(ta)板(ban)高(gao)度(du)內(nei)被(bei)分(fen)離(li)的(de)組(zu)分(fen)在(zai)氣(qi)相(xiang)和(he)液(ye)相(xiang)之(zhi)間(jian)達(da)成(cheng)一(yi)次(ci)分(fen)配(pei)平(ping)衡(heng)，隨(sui)著(zhe)載(zai)氣(qi)的(de)不(bu)斷(duan)進(jin)入(ru)
，被(bei)溶(rong)解(jie)的(de)組(zu)分(fen)又(you)從(cong)固(gu)定(ding)液(ye)中(zhong)揮(hui)發(fa)出(chu)來(lai)，揮(hui)發(fa)出(chu)來(lai)的(de)組(zu)分(fen)隨(sui)載(zai)氣(qi)向(xiang)前(qian)移(yi)動(dong)又(you)再(zai)次(ci)被(bei)固(gu)定(ding)液(ye)溶(rong)解(jie)。經(jing)過(guo)若(ruo)幹(gan)個(ge)塔(ta)板(ban)即(ji)經(jing)過(guo)溶(rong)解(jie)一(yi)揮(hui)發(fa)的(de)多(duo)次(ci)反(fan)複(fu)分(fen)配(pei)（10³～10⁶次），待分離組分由於分配係數不同而彼此分離，分配係數小（揮發性大）的組分首先由色譜柱中流出，顯然，當塔板數足夠多時，即使分配係數差異微小的組分也能得到良好的分離效果。  

2. 柱效能指標(n
、H )――可以由塔板理論導出

（1）理論塔板數 (n)：柱長 (L)一定時，n 越大
，柱效就越高：

     經驗公式                             (12)

式中：t_R
、W_h/2、W_b應該采用同一單位（時間或長度）

（2）理論塔板高度(H )：設色譜柱長為L
，則理論塔板高度

                            (13)

  由此可見：色譜峰越窄即W_h/2 或 W_b 越小

，理論數塔板 n越大，對給定長度的色譜柱而言
，塔板高度 H 越小，組分在柱內被分配的次數愈多
，則柱效越高。因此 n 和 H 可作為描述柱效能的指標。

（3）有效（理論）塔板數（n_eft）

    在實際應用中，常常出現計算出的n雖然很大，但色譜柱的效卻不高
，這是由於保留時間t_R中包含了死時間t₀，而t₀並不參加柱內的分配過程，因此理論塔板數和理論塔板高度並不能真實地反映色譜柱分離效能的好壞。為此，提出

  用有效塔板數n_eft 和有效高度H_eft評價柱效能的指標，即：

                 (14)

（4）有效塔板高度  H_eft           

                          (15)

  物質在給定色譜柱上的n_eftyueda，shuominggaiwuzhizaizhuzhongjinxingfenpeipinghengdecishuyueduo，duifenliyouli，danbunengbiaoshigaiwuzhideshijifenlixiaoguo。shifounengzaisepuzhushangfenli，zhuyaoqujueyugezufenzailiangxiangjianfenpeixishu K 的差異。如果兩組分在同一色譜柱上的分配係數相同，無論 n_eft 有多大，這兩種組分也無法被分離開.

     塔板理論在解釋色譜圖的形狀，計算 n和 H方麵是成功的。但其某些基本假設不完全符合色譜的實際情況（如 K 和組分的量無關
、組分在兩項中分配能迅速達到平衡、縱向擴散可以忽略等）。塔板理論隻能定性地給出塔板高度的概念，而未能找出影響板高H的因素
，也就更無法提出降低板高的途徑；這主要是由於塔板理論沒有考慮到動力學因素對色譜分離過程的影響。

三．速率理論

    1956年 Van  Deemter 等人在塔板理論的基礎上

，提出了關於色譜過程的動力學理論――速率理論。

    該理論仍然采用塔板高度的概念

，但同時考慮到Hhaiqujueyutongyizufendebutongfenzizaizhuzhongchasuqianyiguochengzhongsuoyinqidesepufengkuozhanchengdu，jiangsepuguochengyuzufenzailiangxiangjiandekuosanhechuanzhiguochengdengdonglixueyinsulianxiqilai，conglilunshangzongjiechuyingxiangtabangaodudegezhongyinsu

，

導出H與其影響因素之間的關係式：

                     (16)

式中：A

、B、C 在一定實驗條件下為常數；u為載氣的線速度（cm／s）

    速率理論綜合考慮了柱內影響板高的三種動力學控製過程（使譜帶擴展的因素歸納成三項）――渦流擴散項 A、縱向分子擴散項B／u和傳質阻力項Cu；欲降低H，提高柱效
，需降低這三個塔板分量，各項的物理意義如下：

 1．渦流擴散項 A（eddy diffusion） 

    當色譜柱內同時起步的組分①
、②
、③隨(sui)流(liu)動(dong)相(xiang)進(jin)入(ru)色(se)譜(pu)柱(zhu)朝(chao)柱(zhu)口(kou)方(fang)向(xiang)移(yi)動(dong)時(shi)
，如(ru)果(guo)固(gu)定(ding)相(xiang)顆(ke)粒(li)大(da)小(xiao)及(ji)填(tian)充(chong)不(bu)均(jun)勻(yun)，組(zu)分(fen)分(fen)子(zi)穿(chuan)過(guo)這(zhe)些(xie)空(kong)隙(xi)時(shi)碰(peng)到(dao)大(da)小(xiao)不(bu)一(yi)的(de)顆(ke)粒(li)而(er)必(bi)須(xu)不(bu)斷(duan)改(gai)變(bian)流(liu)動(dong)方(fang)向(xiang)
，使(shi)組(zu)分(fen)分(fen)子(zi)在(zai)柱(zhu)內(nei)形(xing)成(cheng)了(le)紊(wen)亂(luan)的(de)“渦流”，不同的組分

分子所經過的路徑長短不一，組分分子或前或後流出色譜柱，造成色譜峰的峰形擴張。

                     A = 2l d_p

l―填充不規則因子；d_p ―固定相顆粒平均直徑；

圖3 渦流擴散使峰展寬

渦流擴散項A與填充物的平均直徑d_p 和固定相填充不均勻因子l又有關。采用粒度較細，顆粒均勻的擔體，盡量填充均勻可以降低渦流擴散項，降低板高H

，提高桂效。但在氣相色譜中，粒度很小時
，柱阻大
，且不易填勻因此一般采用粒度為

60-80目或80-100目的填充物較好。（空心毛細管柱的A項為零）

2．縱向分子擴散項（ molecular  diffusion）B／u 

    當試樣分子以“塞子”的de形xing式shi進jin入ru色se譜pu柱zhu後hou


，隨sui流liu動dong相xiang在zai柱zhu中zhong前qian進jin時shi，由you於yu存cun在zai濃nong度du梯ti度du
，組zu分fen分fen子zi自zi發fa地di向xiang前qian和he向xiang後hou擴kuo散san即ji沿yan著zhe色se譜pu柱zhu軸zhou向xiang擴kuo散san
，這zhe種zhong擴kuo散san稱cheng為wei“縱向分子擴散”，結果使色譜峰擴張
，板高H增大。

                               B = 2 g D_m

D_m―組分在流動相中的擴散係數（cm²/s），與流動相的相對分子量平方根成反比（ D_m ∝1/M^1/2）

；與柱溫成正比
，與柱壓成反比。在液相色譜中，由於主分在液體中的擴散係數很小（氣體中的1/10⁵）此項可忽略不計。

g ―彎曲因子，亦稱阻礙因子，由於固定相顆粒的存在使擴散受阻，填充柱<1，矽藻土單體為0.5～0.7
，毛細管柱=1；

措施：選擇分子量較大的載氣（如N₂）
、較低的柱溫、較高的u以減小B／u。

圖4  縱向分子擴散使峰展寬

(a)柱內譜帶濃度分布構型；(b) 相應的相應信號

3．傳質阻力項（resistance to mass transfer）Cu

      試樣組分的分子在兩相中進行溶解、擴散

、分配時的質量交換過程
，稱為傳質過程；在傳質過程中所受到的阻力叫傳質阻力。它包括氣相傳質阻力和液相傳質阻力，即：

                                C u =（C_m+C _s）u

式中 C_m―流動相傳質阻力
，指試樣組分從流動相擴散到流動相與固定相界麵進行質量交換過程中所受到的阻力；

     C_s―固定相傳質阻力

，為組分從兩相界麵擴散到固定相內部達到分配平衡後又返回到兩項界麵時受到的阻力。

C_mu：組分分子進入色譜柱後
，從流動相擴散到兩相界麵需要一定的時間。該時間與擴散是經過的距離平方成正比，與組分的D_m成反比；而擴散經過的路徑決定於固定相顆粒間空隙的大小，即決定於d_p的大小。由於組分處在顆粒空隙間的不同位置，因此到達兩相界麵的時間不同
，從而使譜帶展寬：

                        

式中：w―由柱填充性決定的因子
；D_m―組分在流動相中的擴散係數。

    由此可見： C_mu與擴散是經過的距離平方成正比，即決定於d_p的大小；

與組分擴散係數成反比。

    因此：采用細顆粒的流動相、增大D_m

、適當降低流動相線速度等均可使流動相傳質阻力減小。   

圖5  組分在流動相中的傳質

C_su：組分分子從兩相界麵擴散到固定液內部，在固定液中消耗的時間不同，達分配平衡後又返回到兩相界麵所需時間不同，使色譜帶展寬：

式中：q―與固定相性質有關的因子
，均勻液膜 q為2/3
；d_f―液膜平均厚度； D_s―組分分子在固定液中的擴散係數。

圖6  固定相傳質對譜帶展寬的影響

(a)兩相達平衡；(b)達平衡後的瞬間內

    固定相傳質速度受組分在固定相內擴散速率的控製
，且固定液含量低，d_f 小

，組分在固定液內擴散的時間縮短，有利於分配平衡的建立，但含量過低，易使載體表麵的活性中心暴露，造成峰拖尾現象。

4.速率理論方程：綜合上述各塔板高度分量
，則：

         (17)

   此即範特姆特（Van Deemter）方程，即速率方程式。

  當除u以外的參數都視作常數時
，Van Deemter 方程可簡寫為：

          (18)

速率理論概括了渦流擴散、分子擴散和傳質阻力對塔板高度的影響，指出了影響柱效能的因素，對色譜分離條件的選擇具有指導意義。

5. 影響色譜帶展寬的其他因素

（1） 非線性色譜

    速率理論雖然比較全麵地考慮了兩相中的傳質和擴散，但仍假定等溫線是線性的。事實上，等溫線經常是非線性的。特別在吸附色譜中，由於等溫線的非線性決定了分配係數不是常數，而是濃度的函數，使譜帶的高濃度區域 ( 中心附近 ) 和低撤度區域 ( 前沿和尾部 ) 的分子的移動速率不等，造成色譜峰 " 拖尾 " 或 " 伸舌 " 現象。從而使峰展寬。

（2）活性中心的影響

    由於載體表麵不完全惰性，即使塗布少量固定液後，在它表麵存在的活性中心 (如酸或堿作用中心) 對極性強的組分仍會產生吸附，使這些組分釋放的速度慢於 其他分子而造成拖尾。解決辦法是將載體預處理，除去或減少這些活性中心。

（3） 柱外效應

    在色譜柱以外的某些因素，使譜帶展寬，降低柱的實際分離效率的現象稱為柱外效應。造成柱外效應的因素有兩類：柱前後死體積和與進樣有關的技術。

    前者包 括較大的氣化器體積
、連接管體積和檢測器死體積等；後者嚴括進樣速度慢
，進樣量大及氣化溫度不夠高等。這些因素對組分在兩相中的分配係數不起任何作用，反而使組分初始帶寬增加，加劇分子擴散，造成譜帶展寬。因此，必須將柱外效應抑製到最低程度。

四. 色譜分離條件

1．分離效果指標

（1）柱效能                             

          n_eft↑→ 分配平衡次數↑ → 越有利於分離

（2）選擇性

     n_eft 大，有利於分離，但兩個色譜峰不一定能分開
，能否分離取決於組分在固定相中 k  的差異
，以選擇性表示：

                                       (19)

     r₂₁ ↑→ 分離的可能性越大，無因次量，隨固定相及柱溫的變化而變化。

 2. 總分離效能指標：分離度（又稱為分辨率） ――對兩色譜峰分離程度的量度。 

    為了綜合考慮保留值的差值與峰寬兩方麵因素對柱效率的影響
，以分離度作為色譜蜂的總分離效能指標：

                  (20)

分離度 R 定義為：相鄰二組分的色譜峰保留值之差與峰寬總  和的一半的比值。

式中：分子為兩組分保留值之差―由色譜體係熱力學過程決定
；

      分母為兩峰寬度之和一半―取決於色譜體係動力學過程；

當峰形不對稱或相鄰兩峰間有重疊時，峰寬度 W_b 測量較困難，此時可用半峰寬代替峰寬：

                    (21)

（以上兩式不完全相等，但差別很小）

分離度R的值越大，說明相鄰兩組分分離效果越好。

對一般分析要求R在1~1.5之間。  

3. 基本分離方程（n_eft、r₂₁、k、R 之間的關係） 

 對於兩個相鄰的色譜峰，假設峰底寬度相等，可推導出：

            (22)

                        柱效因子  相對分離因子 保留程度因子

   （式中：n₂為組分2的理論塔板數。）

    上式稱為色譜分離的基本方程式。它清楚地表明了分離度R、理論塔板 n、相對保留值 r_2l 以及分配比（容量因子）k 之間的關係。

（1）柱效的影響

     分離度 R 與塔板數 n 的平方根成正比
，增加 n，可以增加R。但若通過增加L來增加 n，會延長分析時間，所以降低塔板高度H是增大分離度的有效途徑。實際工作中


，為達到所需的分離度，根據下式可計算出給定分離度下應具有的塔板數：

                   (23)

（2）分配比的影響   

    增大分配比 k 也可以增加分離度 R，k 是由組分色譜峰和空氣峰的相對位置決定的
，它與固定相含量和流動相性質及溫度有關。

（增加固定液用量雖可增大分離度
，但會延長分析時間
，引起色譜峰展寬）

（3）相對保留值的影響    

        r₁₂（與固定相有關）增大，可使分離度增大。r₁₂ 是由相鄰兩色譜峰的相對位置決定的，決定於固定相和流動相的性質。在氣相色譜法中：通過改變固定相來改善r₁₂值（流動相惰性）；在液相色譜法中：通過改變流動相來改善r₁₂值（固定相昂貴）。（當 r₁₂=1 時，無論柱效有多高，R 為零，兩組分不可能分離）

                    (24)